Градуировка термопары: Градуировка термопары — Лабораторная работа

Одним из основных параметров, определяющих состояние биологических объектов, является температура. Повышение температуры человеческого тела всего на 1 – 2 ⁰ приводит к потере трудоспособности, нарушению функций тканей, органов и систем: изменению скорости биохимических процессов, ритма сердечных сокращений, частоты дыхания и т. д. Следовательно, точное измерение температуры является важной процедурой в медицинской практике.

В настоящее время в медицине для измерения температуры широко применяются термопары и термисторы – приборы, принцип работы которых основан на контактных и термоэлектрических явлениях в металлах и полупроводниках.

Проводимость металлов и полупроводников.Заряды в веществе бывают свободные и связанные. Свободные заряды могут без затраты энергии двигаться по объему тела, участвуют в хаотическом движении и под действием электрических сил движутся вдоль электрического поля. Связанные заряды принадлежат данной молекуле и без затрат энергии не могут ее покинуть. В зависимости от концентрации свободных зарядов различают три типа веществ: проводники, диэлектрики и полупроводники. Вещество с большой концентрацией свободных зарядов – проводник, с малой концентрацией – диэлектрик, с промежуточной – полупроводник.

Упорядоченное движение свободных зарядов, возникающее в проводнике под действием электрического поля, называется током проводимости. Типичными проводниками являются металлы, а носителями тока в металлах — электроны проводимости. Металлы представляют собой кристаллическую решетку, в узлах которой колеблются ионы, а в промежутках движутся свободные электроны – это электроны проводимости. Существование свободных электронов обусловлено тем, что при образовании кристаллической решетки от атомов металла отщепляются валентные электроны, которые становятся обобществленными, т.е. не принадлежащими отдельному атому.

В полупроводниках количество подвижных носителей зарядов при обычном состоянии ничтожно мало, но значительно увеличивается при внешних воздействиях – нагревании, поглощении света и т.п. Характерными полупроводниками являются кремний, германий, селен, закись меди и др. Физические носители зарядов в полупроводниках – электроны. Однако в связи с некоторым различием процесса образования тока в них полупроводники разделяются на две основные группы – электронныеидырочные.

В электронных полупроводниках типа n (от латинского negativ – отрицательный) имеются свободные электроны, которые в процессе теплового движения могут перемещаться по всей массе полупроводника подобно электронам в металлах. Основное различие между полупроводниками и металлами заключается в том, что концентрация свободных электронов в металлах достаточно высокая и практически не зависит от температуры. В полупроводниках она при обычных температурах в миллионы раз меньше, однако внешние воздействия, особенно нагревание, повышают концентрацию свободных электронов в тысячи и даже сотни тысячи раз.

В дырочных полупроводниках типа p (от латинского positive – положительный) движение электронов ограничено, они могут перескакивать от одного атома к другому, вблизи лежащему. Дыркой называют незаполненную связь атома, находящегося в узле кристаллической решетки вещества. В процессе теплового движения наиболее слабо связанные с ядром электроны соседних атомов могут перескакивать в эти дырки. При этом заполняются одни дырки и образуются другие, в результате дырки беспорядочно перемещаются по всей массе полупроводника. Если на полупроводник действует электрическое поле, то перескок электронов и перемещение дырок принимает направленный характер. Электрический ток в этом случае может возникать или из-за цепочного перескока электронов как физических носителей отрицательных зарядов, или из-за перемещения в обратном направлении дырок в качестве условных носителей положительных зарядов.

В общем случае в любом полупроводнике имеется как электронная, так и дырочная проводимость. Такую проводимость называют собственной проводимостью полупроводника.

В реальных условиях у полупроводников преобладает одна из проводимостей – или электронная, или дырочная. Тот или другой характер проводимости придают проводнику искусственно с помощью примесей. Атомы примесей, попадая в полупроводник, занимают места в его кристаллической решетке и образуют связи с соседними атомами.

Если примесные атомы имеют меньше валентных электронов (трехвалентные элементы в четырехвалентном полупроводнике), то при образовании связи с атомами основного вещества к ним переходят электроны соседних атомов, у которых соответственно образуются дырки. Таким образом, увеличивается дырочная проводимость полупроводника. Дырки будут основными носителями зарядов, следовательно, концентрация их в полупроводнике будет высокой.

Примесная проводимость обычно превышает собственную проводимость полупроводника в сотни и даже тысячи раз.

Контактные явления в металлах и полупроводниках. Свободные электроны металла участвуют в хаотическом движении, равновероятном во всех направлениях. Электроны движутся с различными скоростями, и некоторые из них вылетают из металла. Случайное удаление электрона от наружного слоя положительных ионов кристаллической решетки приводит к возникновению в том месте, которое покинул электрон, избыточного положительного заряда. Таким образом, отдельные электроны все время покидают поверхность металла, удаляются от нее на несколько межатомных расстояний, затем возвращается обратно. В результате металл оказывается окруженным тонким облаком электронов. Это облако совместно с наружным слоем ионов образует двойной электрический слой, который подобен весьма тонкому плоскому конденсатору толщиной в несколько межатомных расстояний. Электрон, покидающий металл, должен преодолеть задерживающее его электрическое поле двойного слоя. Наименьшая энергия, которую необходимо сообщить электрону для того, чтобы удалить его из твердого или жидкого тела в вакуум, называется

,

где е – абсолютная величина заряда электрона;

А – работа выхода.

При соединении путем сварки или спайки двух проводников, изготовленных из различных металлов, между ними возникает КРП, которая зависит от их химического состава и температуры. КРП на границе двух металлов возникает вследствие различной величины работ выхода А₁ и А₂ электронов из этих металлов:

.

Это так называемая внешняя КРП. При А₁ > А₂ первый металл заряжается отрицательно, второй – положительно. Δj_е практически не зависит от температуры.

Второй причиной появления КРП является различие концентраций n₁ и n₂ электронов проводимости в контактирующих металлах:

,

где к – постоянная Больцмана;

Т – абсолютная температура.

Δj_i представляет собой так называемую внутреннюю КРП.

В классическом приближении электроны проводимости рассматриваются как электронный газ: при тесном соприкосновении двух металлических проводников будет происходить диффузия электронов.

Рис. 1. Диффузия электронов при тесном соприкосновении двух проводников.

Если соприкасающиеся металлы одинаковы и находятся при одной и той же температуре, то будет осуществляться только обмен электронами. У разных металлов число свободных электронов в единице объема различно. При соприкосновении двух проводников из различных металлов из проводника с более высокой плотностью электронного газа в проводник с менее высокой плотностью будет переходить больше электронов, чем в обратную сторону (рис.1). Если бы электроны не обладали электрическим зарядом, то их диффузия происходила бы до тех пор, пока плотности и давление электронного газа в обоих проводниках не стали бы одинаковыми. До соприкосновения металлические проводники были электрически нейтральными. При их соприкосновении металл с более высокой плотностью электронного газа, теряя электроны, заряжается положительно, а металл с менее высокой плотностью электронного газа, приобретая электроны, – отрицательно. В результате между проводниками возникает разность потенциалов. Эта разность потенциалов противодействует переходу электронов из металла с более высокой плотностью электронного газа в металл с меньшей его плотностью. Процесс идет до достижения подвижного равновесия, при котором количество электронов, переходящих в обе стороны через поверхность соприкосновения металлов, становится одинаковым.

Для каждых двух металлов при одной и той же температуре внутренняя КРП имеет наибольшую величину при подвижном равновесии. Внутренняя КРП зависит от температуры и возрастает при нагревании соприкасающихся металлов.

По порядку величины ; при комнатных температурах и .

Разность потенциалов между концами цепи, состоящей из последовательно соединенных металлических проводников, находящихся при одинаковой температуре, не зависит от химического состава промежуточных проводников – она равна КРП, возникающей при непосредственном соединении крайних проводников.

Если составить замкнутую цепь из разных металлов, имеющих одну и ту же температуру, и присоединить к ней чувствительный гальванометр, то стрелка не отклонится. Это означает, что КРП в случае одинаковой температуры соприкасающихся металлов не создает электродвижущей силы.

Граница соприкосновения двух полупроводников с различными, n – и p- типами проводимости называется электронно-дырочным переходом (p-n–переход). Двойной слой p-n–перехода образуется в результате перемещения электронов из n- в p– полупроводник, а положительных дырок — в противоположном направлении.

Толщина d p-n перехода составляет 10^-4 – 10^{-5 см. Контактное электрическое поле двойного слоя с контактной разностью потенциалов в несколько десятых долей вольта препятствует тепловому движению носителей тока (электронов и дырок), т.е обладает повышенным сопротивлением.}

Термоэлектрические явления в металлах.При замыкании противоположных концов двух проводников из различных металлов в местах контакта возникает равная по величине, но противоположно направленная разность потенциалов, что исключает появление тока в цепи. Ток в замкнутой электрической цепи, образованной двумя различными металлическими проводниками, может возникнуть, если будут различны температуры спаев (рис.2).

Рис. 2. Возникновение тока в замкнутой цепи, образованной двумя различными

металлическими проводниками, при разнице температуры спаев (Т_а > T_в).

В этом случае возникает термоэлектродвижущая сила (термо–ЭДС) eитермоток I. Величина термо – ЭДС определяется по формуле:

,

где — величина, характеризующая свойства контакта двух металлов, k – постоянная Больцмана;

е – заряд электрона;

n₁ и n₂ – концентрации электронов проводимости в металлах.

Направление тока на рис.2 соответствует случаю, когда n₁ > n₂. Сила тока прямо пропорциональна термо–ЭДС и может служить мерой разности температур спаев.

Термоэлектрические явления обратимы. Если пропустить ток от постороннего источника в направлении, обратном направлению термотока (рис. 3, а, б),

Рис.3 Термоэлектрические явления в замкнутой цепи, образованной двумя различными

металлическими проводниками:

а – возникновение термотока при нагревании спая;

б – повышение температуры спая при пропускании тока в направлении,

противоположном направлению термотока;

в – понижение температуры спая при пропускании тока в направлении термотока.

то в спае выделится некоторое добавочное к обычному (обусловленному сопротивлением проводника) количество теплоты, вследствие чего температура спая Т_а будет несколько выше, чем температура Т_б противоположных концов проводников (рис 3б). Если, наоборот, через спай пропустить ток в направлении термотока (рис 3в), то в спае будет поглощаться некоторое количество теплоты и температура спая Т_а станет ниже температуры Т_б концов проводников.

Данное явление было открыто Пельтье. Оно связано с тем, что электрическое поле, образующееся в спае КРП, в первом случае ускоряет, во втором – тормозит движения проходящих через спай электронов. Повышение скорости электронов равносильно увеличению тока и вызывает дополнительное нагревание проводника. Снижение скорости электронов равносильно уменьшению тока и ведет к снижению температуры спая.

Термоэлектрические явления в полупроводниках.При нагревании полупроводника сопротивление движению зарядов в нем, как и у металлических проводников, несколько повышается. В то же время электропроводность его в значительно большей степени увеличивается за счет роста количества носителей зарядов, поэтому в целом сопротивление полупроводника с повышением температуры в значительной степени уменьшается.

Если нагревать один конец стержня из полупроводника (рис.4),

Рис. 4. Возникновение разности потенциалов на концах полупроводника

при нагревании одного из его концов.

то концентрация и кинетическая энергия основных носителей зарядов в нем будут увеличиваться, а носители зарядов — перемещаться от нагретого к холодному концу стержня. В результате на его холодном конце образуется их избыток, а на горячем — недостаток.

Между зарядами на концах стержня возникает разность потенциалов и образуется электрическое поле, которое будет препятствовать дальнейшему перемещению носителей зарядов. В результате наступает динамическое равновесие. Для n–полупроводника диффузия электронов ведет к образованию отрицательного потенциала на холодном конце и положительного – на нагретом, а для p–полупроводника диффузия дырок ведет к образованию на холодном конце положительного потенциала и на нагретом — отрицательного.

Разность потенциалов, образующаяся между холодным и нагретым концами полупроводника, прямо пропорциональна разности температур горячего Т_а и холодного Т_б его концов:

,

где a — коэффициент, зависящий от природы полупроводника. Эта разность потенциалов называется термо–ЭДС полупроводника.

Если два полупроводника, один n – и другой p – типа, спаять концами и нагревать место спая, то электродвижущие силы e_tn e_tp, возникающие в каждом из проводников, будут складываться и дадут общую термоэлектродвижущую силу

.

Явление Пельтье имеет место также в спае двух полупроводников с электронной и дырочной проводимостью и может быть использовано для устройства как нагревателей, так и охладителей. Если ток от постороннего источника проходит через спай в направлении, обратном направлению термотока (рис. 5а), то дырки и электроны, образующие ток в соответствующих полупроводниках, двигаются навстречу и в контактном спае рекомбинируются.

Рис. 5. Явление Пельтье в спае двух полупроводников.

При этом их потенциальная энергия уменьшается и частично переходит в кинетическую энергию теплового движения – спай нагревается. Если ток от постороннего источника проходит в направлении термотока (рис. 5б), то электроны и дырки двигаются в направлении от контактного спая, в котором образуются пары электрон – дырка. На это затрачивается энергия, которая отнимается от атомов в контактном спае, и спай охлаждается.

Термопары и термисторы.Термопарой называется устройство, состоящее из двух различных металлов или двух полупроводников с разной электропроводимостью, приближенных друг к другу на межмолекулярные расстояния путем сварки или спайки. Основным применением термопары является измерение температуры. Для этого спай термопары приводится в соприкосновение со средой, температура которой измеряется. Свободные концы термопары подключаются к достаточно чувствительному измерительному прибору. Отклонение стрелки прибора при этом прямо пропорционально разности температур нагретого и холодного концов термопары. Величина термо–ЭДС зависит от того, из каких элементов состоит термопара. Зависимость термо–ЭДС от температуры для используемой термопары определяется по формуле

,

где k – постоянная термопары, величина которой зависит от КРП.

Градуировкой термопары называется установление графической зависимости между величиной термо–ЭДС и разностью температуры спаев (рис. 6).

Рис. 6. График зависимости величины термо-ЭДС от разности температур спаев.

Величина tg a определяет постоянную термопары: tg a = k.

Электродвижущие силы, получаемые при помощи полупроводников термопар, значительно выше, чем ЭДС от металлических термопар, и имеют величину порядка 1 мВ на 1 ^оС разности температур нагретого и холодного спая.

Полупроводник, в котором изменение температуры используется для измерения температуры, называется термистором и широко применяется в качестве электротермометра. Термисторы изготавливают из различных веществ: щелочноземельных металлов, закиси и окиси железа, двуокиси титана и т. п. Термистор может быть изготовлен в форме шарика или пластинки небольших размеров порядка долей миллиметра.

Электротермометр имеет большое преимущество перед ртутным термометром. Он значительно чувствительнее, измерение температуры происходит гораздо быстрее, рабочая поверхность и теплоемкость его весьма малы, что позволяет измерять температуру на поверхности тела и даже в глубине тканей. В этом случае термистор заделывается в кончик иглы, которую вкалывают вглубь ткани.

Узнать еще:

Градуировки термопар

Программа КИП и А

Windows ⁄ Android

Градуировка ПП-1 (ПЛАТИНОРОДИЙ — ПЛАТИНА)

ГОСТ 3044-61

Градуировка ХК (ХРОМЕЛЬ-КОПЕЛЬ)

ГОСТ 3044-61

Градуировка ХА (ХРОМЕЛЬ-АЛЮМЕЛЬ)

ГОСТ 3044-61

Градуировка НС (СПЛАВ НК-СА)

ГОСТ 3044-61

Градуировка термопары и её применение для определения кожных температур.

Цель работы

1.1 Углубление знаний по теории термоэлектричества.

2. Изучение методики градуировки термопары.

3. Изучение использования термопары для измерения кожных температур.

Оборудование

1. Термопара

2. Цифровой гальванометр

3. Сосуд с горячей водой.

4. Сосуд с таящим льдом.

5. Термометр.

6. Лист миллиметровой бумаги и линейка

Вывод рабочей формулы

Запишем закон Ома для полной цепи

(7)

где _т — термо ЭДС; R — сопротивление проводов термопары;

r- сопротивление измерительного прибора

Подставим выражение (5) в формулу (7)

, а затем выразим t₁

(8)

Силу тока в цепи термопары можно выразить следующим образом:

I = C N

Где С — чувствительность измерительного прибора

N — показания прибора

Подставим эту формулу в (8)

Введем обозначение , поскольку все величины входящие постоянны, после этого запишем рабочую формулу в виде

t₁ = t_o + kN

Ход работы

1. Градуировка термопары.

Схема установки:

Горячий

или измерительный спай.

Холодный

спай (смесь

льда с водой).

Рис. 3 Схема установки для градуировки термопары.

Подключают термопару спаи 1,4 к цифровому гальванометру 6 (рис.3).

1.Холодный спай 1 помещают в сосуд 2 с тающим льдом. Температура тающего льда всегдаравна t₀=0⁰ C. Рабочий(горячий) спай 4 помещают в сосуд с водой 3. Для определения температуры воды используется термометр 5.

2. Сначала вносят спай 4 в среду 2 и записывают показания гальванометра N при Dt=0. При одинаковой температуре двух спаев Dt=0⁰ C показания прибора N равны нулю (возможны варианты).

3. Далее, переносят спай 4 в сосуд 3 и фиксируют значение температуры t₁ и показания прибора N. Аналогичные измерения проводят при различных значениях температуры спая 4, добавляя горячую воду в сосуд 3.

Результаты заносят в таблицу 1.

В соответствии с полученными данными строят зависимость (рис. 4). Это – градуировочный график. Полученную кривую аппроксимируют прямой линией, проходящий через 0⁰С, и определяют величину, обратную коэффициенту чувствительности термопары β=— градуировочный коэффициент.

Рис.4

2 Определение температуры кожных участков тела.

Просушить рабочий спай с помощью фильтрованной бумаги.

Прижать рабочий спай 4 к избранному участку кожи на 0,5…1 мин. Холодный спай 1 находится в сосуде с тающим льдом 2. Для исключения

влияния температуры прижимающегося пальца между термопарой 4 и пальцем поместить в несколько раз сложенный лист бумаги.

Результаты внести в таблицу 2

Результаты измерений

Табл.1

Табл.2

№ п/п	Участок кожи	N	t=kN, 0С аналитически	tx графически
1 2 3 4 5 6 7	Лоб Нос Щека Подбородок Шея Локоть Кисть

График градуировки термопары

Выводы_________________________________________________________

___________________________________________________________________________________________________________________________________________________________________________________________________

«Градуировка термопары в качестве термометра».

Лабораторная работа №9

Тема 5. Электрические и магнитные явления в организме, электрические воздействия и методы исследования

Цель работы: Изучить термоэлектрические явления, и их использование в датчиках температуры. Изучение электрических датчиков температуры применение в медицине и технике

Вопросы теории:

Общие характеристики датчиков температуры. Зависимость сопротивления металлов и полупроводников от температуры. Контактная разность потенциалов. Градуировка термопары, термистора и проволочного терморезистора (Самостоятельная подготовка)

Содержание занятия:

1. Выполнить работу по указаниям в руководстве к данной работе.

2. Оформить отчет.

3. Защитить работу с оценкой.

4. Решить задачи.

Задачи

1. Между плоскими электродами площадью S = 100 см² каждый, находится V = 300 см³ водорода. Концентрация ионов в газе n = 5 · 10⁷ см^–3 . Какое напряжение нужно приложить к электродам, чтобы получить ток силой I = 1 мкА? Подвижность ионов: b ₊ = 5,4 см²/(В · с).

2. Термопара из Рb – Ag создает термоэлектродвижущую силу 3 мкВ при разности температур спаев в 1 К. Можно ли такой термопарой уверенно установить повышение температуры тела человека от 36,5 до 37,0 ⁰ С, если потенциометр позволяет измерить напряжение с точностью до 1 мкВ?

3. Во сколько раз изменится сопротивление полупроводника при уменьшении температуры вдвое, если его начальная температура Т = 400 К, ширина запрещенной зоны Е₃ = 0,7 эВ?

4. Термопара висмут – железо с постоянной 9 · 10^–6 в/град и сопротивлением 5 ом присоединена к гальванометру внутренним сопротивлением 1100 ом. Какой ток покажет гальванометр, если один спай термопары погрузится в тающий лед, в другим прикоснуться к поверхности тела человека, имеющей температуру 35⁰ С?

5. При определении разности температур между различными участками поверхности кожи человека с помощью двух спаев термопары медь – константан в качестве индикатора использовался гальванометр чувствительностью 0,5 · 10^–7а/дел и с сопротивлением обмотки подвижной катушки 50 ом.. Чему равна разность температур, если при суммарном внешнем сопротивлении цепи 80 ом стрелка отклонилась на 20 делений? Э. д. с. термопары равна 41,5 мкв/град.

6. Какое минимально изменение температуры тела человека можно определить с помощью термопары железо – константан, если измерительный прибор (гальванометр) имеет чувствительность 10^–9а/дел и сопротивление 20 ом? Э. д. с. термопары 50 мкв/град, а ее сопротивление 5 ом.

Лабораторная работа 9

Градуировка термоэлемента в качестве термометра и определение его термо-эдс

Приборы и принадлежности: 1) гальванометр с ценой деления 10^6А; 2) термоэлемент; 3) термометр, проградуированный от 0 до 50° С с ценой деления 0,5°; 4) сосуд для нагревания термоспая; 5) сосуд Дьюара; 6) электроплитка; 7) магазин сопротивлений на 300—500 Ом; 8) соединительные провода.

Если спаять два куска проволоки из разных металлов, например меди и железа, константана и меди и др., и замкнуть цепь, то в случае, если спаи будут иметь различные температуры, в цепи возникнет ток. Наличие тока (термотока) в цепи объясняется возникновением электродвижущей силы, которая в этом случае называется термоэлектродвижущей силой (термо-ЭДС). Ее величина определяется по формуле

(1)

где

(2)

является постоянной величиной для определенного спая двух металлов с концентрациями электронов n₀₁ и n₀₂, k — постоянная Больцмана; q — заряд электрона. Устройство (рис. 37, а), состоящее из двух спаев металлов и дающее при наличии разности температур спаев ЭДС, а при замкнутой цепи — ток, называется термоэлементом или термопарой.

Как видно из выражения (1), величина Е зависит от разности температур Т_а нагретого и Т_b холодного спаев металлов. Поэтому а характеризуют еще как термо-ЭДС, возникающую при разности температур спаев в один градус. Ее величина определяет чувствительность термоэлемента. Для большинства металлов она очень мала и для некоторых спаев принимает следующие значения, выраженные в мВ/град: медь — железо — 0,016; константан — медь —0,041; константан — железо — 0,053.

Рис. 37

Для любого интервала температур отклонение стрелки (луча) гальванометра N пропорционально термо-ЭДС:

N = E (3)

где  — коэффициент, показывающий, на сколько делении отклоняется стрелка гальванометра при величине термо-ЭДС 1 мВ, Подставив в формулу (3) значение Е из выражения (1), получим

N = (Т_а – Т_b) = (Т_а – Т_b) (4)

Коэффициент  зависит не только от материалов спаев, но и от сопротивления всей цепи и чувствительности гальванометра. Формулу (4) можно записать иначе:

(5)

этот коэффициент показывает смещение стрелки гальванометра при разности температур 1°. Аналогично коэффициенту  коэффициент  представляет чувствительность всей установки.

Если температуру Т_b холодного спая поддерживать постоянной, то термо-ЭДС будет функцией температуры Т_а нагретого спая. Тогда формулу (5) можно представить в виде линейной зависимости:

(6)

Функциональную зависимость температуры Т_а нагреваемого спая от отклонений N стрелки гальванометра можно определить экспериментально, построив графическую зависимость Т_а от N.

Чувствительность  термоэлемента и величину термо-ЭДС определяют следующим образом. Пусть n₀— отклонение стрелки гальванометра, соответствующее некоторой разности температур Т_а—Т_b. Если с — постоянная гальванометра по току (помечается на циферблате прибора), R₀— сопротивление гальванометра, подводящих проводов и термоэлемента, то термо-ЭДС при данной разности температур будет вычисляться по формуле

E = cn₀R₀ (7)

Включив последовательно с R₀ некоторое сопротивление R_м = 100—200 Ом магазина сопротивлений, обнаружим, что стрелка гальванометра отклонится на число делений n<N. При той же разности температур выражение для термо-ЭДС примет вид

E = cn( R₀ + R_м) (8)

Решив уравнения (7) и (8) относительно R₀ и подставив его значение в (7), найдем

(9)

Из выражений (9) и (1) легко получить чувствительность термоэлемента

(10)

Определив , из формулы (1) или (10) можно найти величину термо-ЭДС.

Термоэлементы, как и термисторы, имеют большие преимущества перед ртутными и спиртовыми термометрами вследствие малой инерционности и малого размера, что дает возможность измерить температуры малых биологических объектов. Термоэлементы обладают некоторыми преимуществами перед термисторами, так как они позволяют измерять высокие температуры, не требуют источника питания. Регистрирующий прибор (гальванометр) можно установить на значительном расстоянии от термоэлемента и следить за изменением температуры любого процесса или биологической клетки. Для повышения чувствительности термоэлементы соединяют в термобатарею (рис. 37,6), одни спаи которой, например нечетные, нагреваются, а четные находятся в холодном состоянии. С помощью такой термобатареи можно исследовать тепловое излучение поверхности тела человека. Термоэлементы аналогично термисторам являются весьма удобными датчиками температур, используемыми при исследовании и управлении не только технологическими, но и биологическими процессами.

В чем заключается градуировка термопары

Градуировка термопары

Автор Ѐуслан Бадертдинов задал вопрос в разделе Техника

В чем заключается градуировка термопары? Как она осуществляется?) и получил лучший ответ

Ответ от Катюша[гуру] ссылка

ТЕМПЕРАТУРЫ ТЕЛА

Одним из основных параметров, определяющих состояние биологических объектов, является температура. Повышение температуры человеческого тела всего на 1 – 2 0 приводит к потере трудоспособности, нарушению функций тканей, органов и систем: изменению скорости биохимических процессов, ритма сердечных сокращений, частоты дыхания и т. д. Следовательно, точное измерение температуры является важной процедурой в медицинской практике.

В настоящее время в медицине для измерения температуры широко применяются термопары и термисторы – приборы, принцип работы которых основан на контактных и термоэлектрических явлениях в металлах и полупроводниках.

Проводимость металлов и полупроводников.Заряды в веществе бывают свободные и связанные. Свободные заряды могут без затраты энергии двигаться по объему тела, участвуют в хаотическом движении и под действием электрических сил движутся вдоль электрического поля. Связанные заряды принадлежат данной молекуле и без затрат энергии не могут ее покинуть. В зависимости от концентрации свободных зарядов различают три типа веществ: проводники, диэлектрики и полупроводники. Вещество с большой концентрацией свободных зарядов – проводник, с малой концентрацией – диэлектрик, с промежуточной – полупроводник.

Упорядоченное движение свободных зарядов, возникающее в проводнике под действием электрического поля, называется током проводимости. Типичными проводниками являются металлы, а носителями тока в металлах — электроны проводимости. Металлы представляют собой кристаллическую решетку, в узлах которой колеблются ионы, а в промежутках движутся свободные электроны – это электроны проводимости. Существование свободных электронов обусловлено тем, что при образовании кристаллической решетки от атомов металла отщепляются валентные электроны, которые становятся обобществленными, т.е. не принадлежащими отдельному атому.

В полупроводниках количество подвижных носителей зарядов при обычном состоянии ничтожно мало, но значительно увеличивается при внешних воздействиях – нагревании, поглощении света и т.п. Характерными полупроводниками являются кремний, германий, селен, закись меди и др. Физические носители зарядов в полупроводниках – электроны. Однако в связи с некоторым различием процесса образования тока в них полупроводники разделяются на две основные группы – электронныеидырочные.

В электронных полупроводниках типа n (от латинского negativ – отрицательный) имеются свободные электроны, которые в процессе теплового движения могут перемещаться по всей массе полупроводника подобно электронам в металлах. Основное различие между полупроводниками и металлами заключается в том, что концентрация свободных электронов в металлах достаточно высокая и практически не зависит от температуры. В полупроводниках она при обычных температурах в миллионы раз меньше, однако внешние воздействия, особенно нагревание, повышают концентрацию свободных электронов в тысячи и даже сотни тысячи раз.

В дырочных полупроводниках типа p (от латинского positive – положительный) движение электронов ограничено, они могут перескакивать от одного атома к другому, вблизи лежащему. Дыркой называют незаполненную связь атома, находящегося в узле кристаллической решетки вещества. В процессе теплового движения наиболее слабо связанные с ядром электроны соседних атомов могут перескакивать в эти дырки. При этом заполняются одни дырки и образуются другие, в результате дырки беспорядочно перемещаются по всей массе полупроводника. Если на полупроводник действует электрическое поле, то перескок электронов и перемещение дырок принимает направленный характер. Электрический ток в этом случае может возникать или из-за цепочного перескока электронов как физических носителей отрицательных зарядов, или из-за перемещения в обратном направлении дырок в качестве условных носителей положительных зарядов.

В общем случае в любом полупроводнике имеется как электронная, так и дырочная проводимость. Такую проводимость называют собственной проводимостью полупроводника.

В реальных условиях у полупроводников преобладает одна из проводимостей – или электронная, или дырочная. Тот или другой характер проводимости придают проводнику искусственно с помощью примесей. Атомы примесей, попадая в полупроводник, занимают места в его кристаллической решетке и образуют связи с соседними атомами. Если примесные атомы имеют больше валентных электронов, чем атомы основного вещества, например, пятивалентные элементы в четырехвалентном полупроводнике, то лишние электроны освобождаются и увеличивают электронную проводимость полупроводника. Электроны в данном случае будут основными носителями зарядов, и их концентрация в полупроводниках будет высокой.

Если примесные атомы имеют меньше валентных электронов (трехвалентные элементы в четырехвалентном полупроводнике), то при образовании связи с атомами основного вещества к ним переходят электроны соседних атомов, у которых соответственно образуются дырки. Таким образом, увеличивается дырочная проводимость полупроводника. Дырки будут основными носителями зарядов, следовательно, концентрация их в полупроводнике будет высокой.

Примесная проводимость обычно превышает собственную проводимость полупроводника в сотни и даже тысячи раз.

Контактные явления в металлах и полупроводниках.Свободные электроны металла участвуют в хаотическом движении, равновероятном во всех направлениях. Электроны движутся с различными скоростями, и некоторые из них вылетают из металла. Случайное удаление электрона от наружного слоя положительных ионов кристаллической решетки приводит к возникновению в том месте, которое покинул электрон, избыточного положительного заряда. Таким образом, отдельные электроны все время покидают поверхность металла, удаляются от нее на несколько межатомных расстояний, затем возвращается обратно. В результате металл оказывается окруженным тонким облаком электронов. Это облако совместно с наружным слоем ионов образует двойной электрический слой, который подобен весьма тонкому плоскому конденсатору толщиной в несколько межатомных расстояний. Электрон, покидающий металл, должен преодолеть задерживающее его электрическое поле двойного слоя. Наименьшая энергия, которую необходимо сообщить электрону для того, чтобы удалить его из твердого или жидкого тела в вакуум, называется работой выхода электрона. Разность потенциалов Δj в электрическом поле двойного слоя называется поверхностным скачком потенциала или контактной разностью потенциалов (КРП)между металлом и окружающей средой:

,

где е – абсолютная величина заряда электрона;

А – работа выхода.

При соединении путем сварки или спайки двух проводников, изготовленных из различных металлов, между ними возникает КРП, которая зависит от их химического состава и температуры. КРП на границе двух металлов возникает вследствие различной величины работ выхода А₁ и А₂ электронов из этих металлов:

.

Это так называемая внешняя КРП. При А₁ > А₂ первый металл заряжается отрицательно, второй – положительно. Δj_е практически не зависит от температуры.

Второй причиной появления КРП является различие концентраций n₁ и n₂ электронов проводимости в контактирующих металлах:

,

где к – постоянная Больцмана;

Т – абсолютная температура.

Δj_i представляет собой так называемую внутреннюю КРП.

В классическом приближении электроны проводимости рассматриваются как электронный газ: при тесном соприкосновении двух металлических проводников будет происходить диффузия электронов.

Рис. 1. Диффузия электронов при тесном соприкосновении двух проводников.

Если соприкасающиеся металлы одинаковы и находятся при одной и той же температуре, то будет осуществляться только обмен электронами. У разных металлов число свободных электронов в единице объема различно. При соприкосновении двух проводников из различных металлов из проводника с более высокой плотностью электронного газа в проводник с менее высокой плотностью будет переходить больше электронов, чем в обратную сторону (рис.1). Если бы электроны не обладали электрическим зарядом, то их диффузия происходила бы до тех пор, пока плотности и давление электронного газа в обоих проводниках не стали бы одинаковыми. До соприкосновения металлические проводники были электрически нейтральными. При их соприкосновении металл с более высокой плотностью электронного газа, теряя электроны, заряжается положительно, а металл с менее высокой плотностью электронного газа, приобретая электроны, – отрицательно. В результате между проводниками возникает разность потенциалов. Эта разность потенциалов противодействует переходу электронов из металла с более высокой плотностью электронного газа в металл с меньшей его плотностью. Процесс идет до достижения подвижного равновесия, при котором количество электронов, переходящих в обе стороны через поверхность соприкосновения металлов, становится одинаковым.

Для каждых двух металлов при одной и той же температуре внутренняя КРП имеет наибольшую величину при подвижном равновесии. Внутренняя КРП зависит от температуры и возрастает при нагревании соприкасающихся металлов.

По порядку величины ; при комнатных температурах и .

Разность потенциалов между концами цепи, состоящей из последовательно соединенных металлических проводников, находящихся при одинаковой температуре, не зависит от химического состава промежуточных проводников – она равна КРП, возникающей при непосредственном соединении крайних проводников.

Если составить замкнутую цепь из разных металлов, имеющих одну и ту же температуру, и присоединить к ней чувствительный гальванометр, то стрелка не отклонится. Это означает, что КРП в случае одинаковой температуры соприкасающихся металлов не создает электродвижущей силы.

Граница соприкосновения двух полупроводников с различными, n – и p- типами проводимости называется электронно-дырочным переходом (p-n–переход). Двойной слой p-n–перехода образуется в результате перемещения электронов из n- в p– полупроводник, а положительных дырок — в противоположном направлении.

Толщина d p-n перехода составляет 10 -4 – 10 -5 см. Контактное электрическое поле двойного слоя с контактной разностью потенциалов в несколько десятых долей вольта препятствует тепловому движению носителей тока (электронов и дырок), т.е обладает повышенным сопротивлением.

Термоэлектрические явления в металлах.При замыкании противоположных концов двух проводников из различных металлов в местах контакта возникает равная по величине, но противоположно направленная разность потенциалов, что исключает появление тока в цепи. Ток в замкнутой электрической цепи, образованной двумя различными металлическими проводниками, может возникнуть, если будут различны температуры спаев (рис.2).

Рис. 2. Возникновение тока в замкнутой цепи, образованной двумя различными

металлическими проводниками, при разнице температуры спаев (Т_а > T_в).

В этом случае возникает термоэлектродвижущая сила (термо–ЭДС) eитермоток I. Величина термо – ЭДС определяется по формуле:

,

где — величина, характеризующая свойства контакта двух металлов, k – постоянная Больцмана;

е – заряд электрона;

n₁ и n₂ – концентрации электронов проводимости в металлах.

Направление тока на рис.2 соответствует случаю, когда n₁ > n₂. Сила тока прямо пропорциональна термо–ЭДС и может служить мерой разности температур спаев.

Термоэлектрические явления обратимы. Если пропустить ток от постороннего источника в направлении, обратном направлению термотока (рис. 3, а, б),

Рис.3 Термоэлектрические явления в замкнутой цепи, образованной двумя различными

а – возникновение термотока при нагревании спая;

б – повышение температуры спая при пропускании тока в направлении,

противоположном направлению термотока;

в – понижение температуры спая при пропускании тока в направлении термотока.

то в спае выделится некоторое добавочное к обычному (обусловленному сопротивлением проводника) количество теплоты, вследствие чего температура спая Т_а будет несколько выше, чем температура Т_б противоположных концов проводников (рис 3б). Если, наоборот, через спай пропустить ток в направлении термотока (рис 3в), то в спае будет поглощаться некоторое количество теплоты и температура спая Т_а станет ниже температуры Т_б концов проводников.

Данное явление было открыто Пельтье. Оно связано с тем, что электрическое поле, образующееся в спае КРП, в первом случае ускоряет, во втором – тормозит движения проходящих через спай электронов. Повышение скорости электронов равносильно увеличению тока и вызывает дополнительное нагревание проводника. Снижение скорости электронов равносильно уменьшению тока и ведет к снижению температуры спая.

Термоэлектрические явления в полупроводниках.При нагревании полупроводника сопротивление движению зарядов в нем, как и у металлических проводников, несколько повышается. В то же время электропроводность его в значительно большей степени увеличивается за счет роста количества носителей зарядов, поэтому в целом сопротивление полупроводника с повышением температуры в значительной степени уменьшается.

Если нагревать один конец стержня из полупроводника (рис.4),

Рис. 4. Возникновение разности потенциалов на концах полупроводника

при нагревании одного из его концов.

то концентрация и кинетическая энергия основных носителей зарядов в нем будут увеличиваться, а носители зарядов — перемещаться от нагретого к холодному концу стержня. В результате на его холодном конце образуется их избыток, а на горячем — недостаток.

Между зарядами на концах стержня возникает разность потенциалов и образуется электрическое поле, которое будет препятствовать дальнейшему перемещению носителей зарядов. В результате наступает динамическое равновесие. Для n–полупроводника диффузия электронов ведет к образованию отрицательного потенциала на холодном конце и положительного – на нагретом, а для p–полупроводника диффузия дырок ведет к образованию на холодном конце положительного потенциала и на нагретом — отрицательного.

Разность потенциалов, образующаяся между холодным и нагретым концами полупроводника, прямо пропорциональна разности температур горячего Т_а и холодного Т_б его концов:

,

где a — коэффициент, зависящий от природы полупроводника. Эта разность потенциалов называется термо–ЭДС полупроводника.

Если два полупроводника, один n – и другой p – типа, спаять концами и нагревать место спая, то электродвижущие силы e_tn e_tp, возникающие в каждом из проводников, будут складываться и дадут общую термоэлектродвижущую силу

.

Явление Пельтье имеет место также в спае двух полупроводников с электронной и дырочной проводимостью и может быть использовано для устройства как нагревателей, так и охладителей. Если ток от постороннего источника проходит через спай в направлении, обратном направлению термотока (рис. 5а), то дырки и электроны, образующие ток в соответствующих полупроводниках, двигаются навстречу и в контактном спае рекомбинируются.

Рис. 5. Явление Пельтье в спае двух полупроводников.

При этом их потенциальная энергия уменьшается и частично переходит в кинетическую энергию теплового движения – спай нагревается. Если ток от постороннего источника проходит в направлении термотока (рис. 5б), то электроны и дырки двигаются в направлении от контактного спая, в котором образуются пары электрон – дырка. На это затрачивается энергия, которая отнимается от атомов в контактном спае, и спай охлаждается.

Термопары и термисторы.Термопарой называется устройство, состоящее из двух различных металлов или двух полупроводников с разной электропроводимостью, приближенных друг к другу на межмолекулярные расстояния путем сварки или спайки. Основным применением термопары является измерение температуры. Для этого спай термопары приводится в соприкосновение со средой, температура которой измеряется. Свободные концы термопары подключаются к достаточно чувствительному измерительному прибору. Отклонение стрелки прибора при этом прямо пропорционально разности температур нагретого и холодного концов термопары. Величина термо–ЭДС зависит от того, из каких элементов состоит термопара. Зависимость термо–ЭДС от температуры для используемой термопары определяется по формуле

,

где k – постоянная термопары, величина которой зависит от КРП.

Градуировкой термопары называется установление графической зависимости между величиной термо–ЭДС и разностью температуры спаев (рис. 6).

Рис. 6. График зависимости величины термо-ЭДС от разности температур спаев.

Величина tg a определяет постоянную термопары: tg a = k.

Электродвижущие силы, получаемые при помощи полупроводников термопар, значительно выше, чем ЭДС от металлических термопар, и имеют величину порядка 1 мВ на 1 о С разности температур нагретого и холодного спая.

Полупроводник, в котором изменение температуры используется для измерения температуры, называется термистором и широко применяется в качестве электротермометра. Термисторы изготавливают из различных веществ: щелочноземельных металлов, закиси и окиси железа, двуокиси титана и т. п. Термистор может быть изготовлен в форме шарика или пластинки небольших размеров порядка долей миллиметра.

Электротермометр имеет большое преимущество перед ртутным термометром. Он значительно чувствительнее, измерение температуры происходит гораздо быстрее, рабочая поверхность и теплоемкость его весьма малы, что позволяет измерять температуру на поверхности тела и даже в глубине тканей. В этом случае термистор заделывается в кончик иглы, которую вкалывают вглубь ткани.

Дата добавления: 2016-10-07 ; просмотров: 5765 ; ЗАКАЗАТЬ НАПИСАНИЕ РАБОТЫ

Метод измерения температуры термопарами основан на явлении Зеебека: в электрической цепи, состоящей из последовательно соединённых различныхпроводников, возникает электрический ток, если в местах контактов поддерживается различная температура. Схема, иллюстрирующая принцип работы термопары (эффект Зеебека) представлена на рис. 1

Рисунок 1. Термопарасхема: A, B – различные проводники, T и T+dT – температуры спаев

Упрощенно возникновение ТЭДС в металлах и сплавах можно объяснить, опираясь на теорию электронного газа П. Друде. В модели, предложенной П. Друде, металл рассматривается как решетка атомов, на внешних орбиталях которых находятся валентные электроны, слабо связанные электромагнитными силами с ядром атома. Валентные электроны можно считать свободными частицами, так как они легко могут переходить от одного атома к другому. Эти электроны в металлах называют электронами проводимости. Система свободных электронов при отсутствии внешних воздействий находится в равновесии. Средняя скорость электронов равновесной системы равна нулю, хотя каждый из электронов обладает конечной энергией и скоростью, пропорциональной локальной температуре металла.

При изменении температуры вдоль проводника система электронов отклоняется от равновесного состояния. Средняя скорость электронов в области горячего конца проводника становится отличной от нуля, а вектор скорости направлен в сторону области с более низкой температурой. Поскольку электроны являются носителями заряда, наличие такой скорости приведет к возникновению электрического тока. Но электрическая цепь разомкнута, и поэтому электрический ток существует лишь до тех пор, пока в более холодной области не накопится заряд, достаточный для создания замедляющего электрического поля. Это поле противодействует дальнейшему накоплению заряда и в точности компенсирует влияние градиента температуры на среднюю скорость электронов. Когда достигается новое равновесное состояние, электрический ток в цепи исчезает.

Таким образом, при наличии градиента температуры в проводнике возникает электрическое поле, направленное навстречу градиенту температуры. Различие в числе электронов на концах проводника и ток в цепи существуют до тех пор, пока есть градиент температуры. Соответственно градиент потенциала электрического поля, собственно и являющийся ТЭДС, не может возникнуть без температурного градиента. Это основной механизм возникновения ТЭДС который называетсядиффузионной составляющей ТЭДС. Она доминирует в чистых металлах при температурах выше температуры Дебая и является основной составляющей ТЭДС, возникающей во всем температурном диапазоне применения для сплавов, содержащих несколько процентов легирующих элементов.

Величина ТЭДС E_A(T), возникающей на однородном участке проводника A, определяется как:

, (1)

где S_A(T) – локальная чувствительность участка проводника.
Из выражения (1) следует, что:

. (2)

Формула (2) выражает абсолютный коэффициент Зеебека локального участка – физическую характеристику любого электропроводящего материала, которая не зависит от наличия других материалов в цепи.

Зависимость ТЭДС от температуры для термопары, состоящей из изотропных термоэлектродов, представляется в интегральном виде:

. (3)

Коэффициент Зеебека пары проводников АВ S_AB представляет собой разность коэффициентов Зеебека материала А и материала В:

. (4)

Коэффициент Зеебека S_AB, характеризующий изменение E_AB в зависимости от температуры, называют также коэффициентом ТЭДС, дифференциальной ТЭДС или чувствительностью термопары. Для большинства пар металлов и сплавов S_AB имеет порядок 10–5–10–4 В/К.

На практике электроды термопар на разных участках своей длины имеют неодинаковый коэффициент ТЭДС. Это проявление неоднородности физических свойств реальных материалов и сплавов, обусловленной колебаниями их состава и структуры, получило название термоэлектрической неоднородности (ТЭН). Исходная ТЭН термоэлектродной проволоки возникает при ее изготовлении, развивается в процессе изготовления термопар и представляет собой, как правило, небольшие колебания ТЭДС. У отработавших некоторое время термопар ТЭН термоэлектродов является результатом наложения исходных неоднородностей и неоднородностей, развивающихся в процессе эксплуатации вследствие ряда причин: изменения состава сплава за счет избирательного окисления, испарения или связывания в соединения отдельных элементов сплава; поглощения элементов извне при взаимодействии с изолирующими материалами и окружающей средой; рекристаллизации, роста зерна; превращений в твердом состоянии (упорядочения, распада твердого раствора). Неоднородность может возникнуть в любое время в процессе использования термопары.

Любой неоднородный термоэлектрод можно рассмотреть, как цепь нескольких локально однородных участков произвольной длины и с заданными температурами на концах. В этом случае напряжение, возникающее на концах термопары, – это сумма ТЭДС от всех участков с различной температурой на концах (см. формулу 3). На участках с постоянной температурой ТЭДС не генерируется.

(5)

Применение методики поверки, изложенной в ГОСТ 8.338-2002, при периодической поверке ранее эксплуатировавшихся, а значит неизбежно приобретших термоэлектрическую неоднородность термоэлектрических преобразователей, зачастую приводит к заведомо ложным результатам. Так реально поверка по ГОСТ 8.338-2002 производится при глубине погружения 250-300 мм и её результаты будут действительны только для этой глубины погружения, при этом термопары в условиях эксплуатации помещаются в печь на 500мм и более. Участок основного градиента температур, как правило, приходится на часть термопары, расположенную в зоне футеровки печи. Что иллюстрирует рисунок 2. Следовательно, участок длиной 250-300 мм расположен в зоне практически равномерной температуры и генерируемая на нём величина термо-э.д.с. значительно меньше, чем на участке основного градиента.

Можно утверждать, что термопара, помещенная в печь на большую глубину, чем при поверке, будет давать показания ближе к истинным, а результат поверки нельзя учитывать в качестве поправки к её показаниям. Тем более нельзя применять ранее использовавшуюся термопару на глубине погружения меньшей той, при которой проводилась поверка.

Градуировка термопары

Согласно ГОСТ 8.585 и МЭК 60574 градуировки термопар имеют буквенные коду K,J,N, T, S, R, B в зависимости от химического состава термоэлектродов. В следующей таблице приведены обозначения градуировок термопар, диапазон в котором нормирована НСХ каждого типа градуировки термопар и цветовая маркировка удлинительных проводов термопар.

Эскиз провода

НСХ нормирована в диапазоне температур

Цветовая маркировка
по МЭК 60584:3-2007

Термопара градуировка — Энциклопедия по машиностроению XXL

Ленты дешевле, но менее долговечны. При температурах выше 1600 °С используется сплав с большим содержанием родия или иридия. Такая печь, показанная на рис. 4.6, предназначена для определения точки затвердевания платины, она использовалась также для градуировки термопар по излучению черного тела из корунда до температуры плавления платины 1769 °С (см. гл.  [c.145]

Повторную градуировку такой термопары, предпринимаемую с целью учета смещения характеристик вследствие изменения состава, следует выполнять в печи, имеющей такое же температурное поле, как в реакторе. Выполнить это требова-  [c.295]

Для градуировки термопар, как и в большинстве других термометров, существуют различные способы. Можно, например, измерить напряжение термопары в нескольких реперных точках и выполнить интерполяцию либо по принятой формуле, либо по отклонениям от стандартной таблицы. Другой прием состоит в сравнении показаний градуируемой термопары с термопарой того же типа, принятой за эталон, в сравнительно большом числе точек и построении затем либо кривой отклонений от эталонной градуировки, либо непосредственно зависимости напряжения термопары от температуры. Градуировка термопар, для которых нет стандартной градуировочной таблицы, должна включать сравнение с термопарой другого типа или с термометром, который был градуирован ранее. Сравнение должно выполняться во всем рабочем интервале температур градуируемой термопары и в точках, количество которых достаточно для вычисления хорошей градуировочной кривой.  [c.299]

Стандартные справочные таблицы играют важную роль при измерении температуры термопары и экономят много времени и труда. Стандартная таблица описывает поведение типичной термопары конкретного типа. Градуировка рабочей термопары данного типа сводится к нахождению отклонений ее показаний от стандартных, приведенных в таблице. Если исходные данные для составления стандартной таблицы надежны, а при изготовлении градуируемой термопары состав сплавов выдержан таким же, какой лежит в основе стандартной таблицы, то отклонения оказываются очень малыми. Число градуировочных точек, достаточное для точного определения отклонений, соответственно уменьшается и весь процесс становится проще и дешевле.  [c.299]

Известна полностью автоматическая система градуировки термопар в интервале температур от комнатных до 1100 °С [39]. При правильном подборе печи и системы переключения весь процесс градуировки, управляемый небольшой ЭВМ и микропроцессором, выполняется автоматически от момента монтажа термопары до получения результата.  [c.302]

Для градуировки термопар типов 8, R и В в температурном интервале выше 1100°С удобен, а при соблюдении ряда предосторожностей и надежен метод плавящейся проволоки. Принцип метода состоит в том, что небольшой кусочек проволоки из зо.лота, палладия или платины вставляется между двумя электродами термопары, как показано на рис. 6.17. Когда температура печи проходит через точку плавления проволоки, э.д. с. термопары перестает меняться, а затем исчезает в результате разрыва цепи. Одновременно измеряется э.д.с. конт-  [c.302]

Поскольку во всех опытах использовались термопары, изготовленные из одной партии термоэлектродной проволоки, а в расчетные формулы входят относительные температуры, то отпадает необходимость в их градуировке.  [c.151]

Для определения температуры по измеренной ЭДС пользуются таблицами или эмпирическими формулами. Представленные зависимости Е(Т) являются базовыми для градуировки конкретных термопар. Поправочная функция в виде степенного полинома находится по отклонениям значений ЭДС от табличных в нескольких температурных точках. Градуировочные таблицы стандартных термопар соответствуют реальным в пределах указываемой рабочей погрешности.  [c.179]

Во время измерений с помощью термопары необходимо вводить поправку на температуру свободных концов термопары, так как обычно эта температура отличается от той, при которой производилась градуировка. Если термопара градуировалась при температуре свободных концов Го, а применяется при температуре Го, то к отсчитанной по прибору температуре следует прибавить поправку, равную (Го—Го)/С, где К — коэффициент, зависящий от. измеряемой температуры. Для того чтобы эта поправка была постоянна, температуру свободных концов стабилизируют, помещая их, например, в массивную коробку с тепловой изоляцией или в термостат, в котором температура поддерживается неизменной автоматически. Существуют устройства, с помощью которых поправка на температуру свободных концов вводится автоматически.  [c.135]

Градуировку и поверку термопар производят, пользуясь образцовой термопарой или образцовым термометром. Поверяемые термопару и термометр помещают в ванну с жидкостью, температуру которой медленно повышают. При температуре до 200 °С ис-пользуют минеральное масло, а при 200—600 °С — расплавленные соли при более высоких температурах градуировку выполняют в лабораторной печи.  [c.135]

Зависимость (3.4) может быть найдена при градуировке термопары методом сравнения ее показаний с показаниями образ-  [c.24]

Термопару перед градуировкой лучше отжечь целиком при температуре, несколько превышающей рабочую.  [c.26]

Поправка на температуру холодного спая. При градуировке термопар температуру холодного спая обычно поддерживают равной 0°С. Однако при технических и лабораторных измерениях температура холодного спая 1 й бывает постоянна, но не равна 0°С,  [c.26]

Надежность повышается путем резервирования усилителя И-102, а также возможностью быстрой замены неисправного блока. При работе системы с датчиком мощности выбирается модификация ВРТ-3 без компенсации температуры холодных спаев. Такая же модификация ВРТ-3 работает при использовании вольфрам-рениевой термопары. Если в системе имеются термопары градуировки ХА, ХК и т. д., компенсация температуры холодного 84 спая должна обеспечиваться вне прибора ВРТ-3 по известным схемам.  [c.84]

Лт1, передаточный коэффициент термопары, находится из градуировочных таблиц для термопар. При изморении температур в пределах 500—600° С коэффициент Kri равен для термопар градуировки XiK—0,074 мв]° С, для термопар градуировки ХА—0,042 лге/° С.  [c.239]

Рассмотрим конкретные примеры нагревания в экспериментальной установке (рис. 7.4) образцов из оргстекла и бетона, выполненных в виде призмы квадратного сечения, со скоростью изменения температуры на поверхности исследуемого материала Ь 0,025 К/с. Термопара градуировки хромель-копель, диаметром / = 0,4 10 м, расположена в прямоугольном пазу /г = 6 = 0,8 10 м. Коэффициент температуропроводности оргстекла и бетона соответственно равны аорг = 0,12 10 м /с, абет = = 0,5 10ш1с. Коэффициент тенлонроводности цементной замазки (для бетона) и опилок оргстекла, смешанных с дихлорэтаном (для оргстекла), соответственно равны Хцз = 0,5 Вт/(м К), Хзо = 0,2 Вт/(м К).  [c.115]

Коэффициент температуропроводности термоприемпика (термопары градуировки ХК) равен  [c.120]

В нынешней редакции МПТШ-68 платиновый термометр сопротивления, используемый при температурах выше 630 °С, должен градуироваться лишь путем сравнения со стандартной платино-платинородиевой термопарой. Поскольку даже с учетом эффектов решеточных вакансий и царапания проволоки воспроизводимость результатов у платинового термометра сопротивления гораздо лучше, чем у термопары, эту ситуацию нельзя признать удовлетворительной. Отсутствие общепринятого интерполяционного уравнения является одним из препятствий на пути к более широкому использованию высокотемпературных термометров сопротивления. До тех пор пока не будут проведены надежные сравнения МПТШ-68 с термодинамической шкалой температур в диапазоне от 630 до 1064 °С, от интерполяционного уравнения можно требовать лишь приведения в соответствие показаний платинового термометра сопротивления с квадратичной зависимостью э. д. с. термопары от температуры. Такое уравнение уже существует оно определяет градуировку платинового термометра сопротивления по шкале МПТШ-68 с точностью, достижимой для платино-платинородиевой термопары, а именно 0,2°С.  [c.219]

Если при градуировке термопары не ставится цель воспроизвести МПТШ-68 согласно положению, то для термопар типов S и R очень удобно использовать новые международные справочные таблицы [38]. Детально эти таблицы будут рассмотрены ниже и частично даны в приложении IV. Пока достаточно отметить, что изготавливаемый сегодня промышленностью материал имеет зависимость термо-э.д.с. от температуры, очень близкую к указанной в таблицах, и число точек для градуировки уменьшено.  [c.280]

Исследования показали, что этими сплавами можно пользоваться до более высоких температур, чем термопарой типа К при меньшем окислении и практически полном отсутствии эффекта упорядочения. Детали работы, приведшей к созданию ни-хросила и нисила, а также таблицы градуировки приведены в работе [20]. Чувствительность термопары нихросил/нисил несколько ниже, чем у термопар типа К, и потому эти термопары невзаимозаменяемы. Таблица дана в приложении VI.  [c.291]

Метод реперных точек хорошо иллюстрируется при использовании термопары типа 6 для воспроизведения МПТШ-68 между 630,74°С и точкой золота. Реперная точка затвердевания серебра при 961,93 °С позволяет по всем трем значениям э.д. с. вычислить квадратичную зависимость, требуемую для воспроизведения МПТШ-68. Устройство для получения реперных точек затвердевания металлов было описано в гл. 4 (рис. 4.26), и единственно, что необходимо добавить для градуировки термопар, это чехол из окиси алюминия, куда помещается термопара. Плотный чехол недопустим, поскольку необходимо обеспечить свободный доступ воздуха. Термопара типа 5 для измерений самой высокой точности имеет обычно диаметр проволок от 0,3 до 0,5 мм, изолятор диаметром 3 мм и длиной  [c.301]

Поскольку в этой установке тепломеры располагались на вращающейся детали (скорость вращения до 500 об/мин), показания датчиков дублировались. Для этого возле каждого датчика в диск зачеканено по две термопары на обеих поверхностях диска, что позволяло измерять температурный перепад на гранях диска, пропорциональный локальному тепловому потоку. Чтобы повысить точность измерения, на одну пару колец токосъемника термопары были включены дифференциально по однопроводной схеме, с использованием в качестве промежуточного. термоэлектрода материала стенки диска. Градуировка этого устройства показала, что в достаточно широком диапазоне сохраняется линейная связь между тепловым потоком и термо-э. д. с.  [c.109]

Измерение коэффициента теплопроводности в стационарном режиме. По методу определения % в стационарном режиме кроме тепломеров используются одиночные термопары для измерения температуры или перепада температур, в частности медь-константановые высокой стабильностью и воспроизводимостью в диапазоне 170… 375 К. Градуировка их производится до закладки в теп-ломассомеры и в готовом устройстве по реперным точкам и в термостатах. Поскольку абсолютные отклонения термо-э. д. с. от табличных величин не превышали 0,05 мВ, таблицу из [14] можно использовать в качестве рабочей.  [c.124]

Псевдоожижение нешелушенного риса производилось в кольцевом зазоре шириной 50 мм между стенками высотой 230 мм, охлаждаемыми рассолом. Тепломеры с хромель-копелевыми термопарами были заделаны заподлицо в стенку и защищены от истирания зерном и мешалкой тонким охранным слоем эпоксидного компаунда с кварцевой пудрой в качестве наполнителя. Поскольку при этом неизбежно искажение сигнала элемента за счет неравенства к стенки из нержавеющей стали и самого элемента, градуировку элементов производили дважды — на градуировочном стенде и после монтажа на стенке, а при обработке данных учитывали снижение q за счет увеличения R.  [c.177]

Температура стенки и воздуха измерялась предварительно отградуированными термопарами типа ХА. Допускаемая погрешность градуировки Д0= 1°С. Термо-ЭДС термопар измерялась цифровым вольтметром Щ 1312 совместно с преобразователем П 1312. Из пас-нортных данных этих приборов находим, что класс их точности в диапазоне 0—16 мВ составляет 0,5. Измеренное значение термо-ЭДС термопары, установленной в выходной камере и измеряющей разность температур воздуха в опытном участке, равно 0,41 мВ. Измеренное значение термо-ЭДС для сечения № 10 (в конце обогреваемого участка хю=468 мм) равно 0,91 мВ.  [c.80]

В учебном лабораторном практикуме чаще всего используются хромель-алюмелевые, хромель-копелевые и медь-константановые термопары. Две первые являются стандартными. Стабильность и воспроизводимость их характеристик регламентирует ГОСТ 3044-77. Для нестандартных термопар, например медь-константановых, требуется индивидуальная градуировка. В табл. 3.1 приведены  [c.114]

Сколько градуированных номеров термопары? Каковы их характеристики?

Термопары имеют несколько градуированных номеров: S, R, B, N, K, E, J, T и так далее. Среди них S, R и B относятся к термопарам из драгоценных металлов, а N, K, E, J и T относятся к недорогим металлическим термопарам.

Характеристики S — высокая стойкость к окислению, и он подходит для непрерывного использования в окислительной и инертной атмосфере. Температура длительного использования составляет 1400 ° C, а краткосрочного — 1600 ° C.Из всех термопар градуировка S имеет самый высокий уровень точности и обычно используется в качестве стандартной термопары;

По сравнению с числом градации S, число градации R примерно на 15% больше, чем тепловая электродвижущая сила, а другие характеристики почти такие же; Градуировка B чрезвычайно мала при комнатной температуре, поэтому, как правило, нет необходимости в компенсации шага при измерении. Температура длительного использования составляет 1600 ° C, а кратковременного — 1800 ° C. Может использоваться в окислительной или нейтральной атмосфере или кратковременно в условиях вакуума.

Характеристиками индекса N являются высокая стойкость к окислению при 1300 ° C, долговременная стабильность термоэлектродвижущей силы и воспроизводимость кратковременного термического цикла, а также устойчивость к ядерному излучению и низкой температуре.

K характеризуется сильными антиокислительными характеристиками, подходит для непрерывного использования в окислительной, инертной атмосфере, при длительном использовании при температуре 1000 ° C, кратковременном использовании 1200 ° C. Наиболее широко используется во всех термопарах; Характерной чертой шкалы E является то, что среди обычно используемых термопар термоэлектрическая сила самая большая, то есть чувствительность самая высокая.Следует использовать постоянно в окислительной инертной атмосфере при температуре 0-800 ° C;

Характеристики номера индекса J заключаются в том, что его можно использовать как в окислительной атмосфере (верхний предел температуры 750 ° C), так и в восстановительной атмосфере (верхний предел температуры 950 ° C), и он устойчив к коррозии газов h3 и CO.

Как определить отказ выхода термопары?

Пт, 27 Июл, ATO.com

Как устранить неполадки термопары?

1. После точного подключения проводов в соответствии со схемой подключения и включения питания измеритель сначала отображает градуировку термопары, а затем диапазон, измеряет измерительную трубку в нижней части измерителя, чтобы отобразить установленную температуру, и измеряет измерительную трубку. в верхней части измерителя для отображения температуры измерения.Если верхняя никси-трубка не отображает температуру нагревательного элемента, но другие состояния, такие как «ВЫШЕ», «0000» или «000», означающие, что выходная часть счетчика выходит из строя, необходимо выполнить следующие проверки:
   ① Снимите термопару с выходного конца термопары прибора, а затем закоротите выходной конец термопары прибора с помощью провода. Если после включения температура, показанная на верхней газовой трубке, близка к комнатной, это означает, что внешнее проводное соединение термопары разъединяется, замените термопарой такой же.Если он остается в том же состоянии, что и предыдущий, что означает, что выходной конец инструмента поврежден при транспортировке, замените инструмент.
   ② Снимите термопару с вышеуказанного неисправного прибора и замените на термопару из прибора, работающего в нормальном режиме. Если верхняя измерительная трубка неисправного прибора показывает температуру нагревательного элемента, а это означает, что внешнее проводное соединение термопары разъединяется, замените термопарой такой же. Если он остается в том же состоянии, что и предыдущий, что означает, что выходной конец инструмента поврежден при транспортировке, замените инструмент.
   ③ Снимите термопару с указанного выше прибора неисправности и измерьте два ее конца с помощью мультиметра в положении (R) * 1, если мультиметр показывает огромное значение сопротивления, что означает, что внешнее соединение провода термопары отсоединяется, замените его таким же термопара. В противном случае должно быть определенное значение сопротивления, что означает, что выходной конец прибора поврежден при транспортировке, замените прибор, пожалуйста.
2. Подключите провода точно в соответствии со схемой подключения. Если верхняя измерительная трубка показывает отрицательное значение после включения, что означает, что положительный и отрицательный полюсы термопары подключены неправильно, замените его.
3. При правильном подключении прибора, если температура, отображаемая на верхней измерительной трубке, отличается от фактической температуры измерения на 30 ~ 60 ℃ или даже больше, это означает, что градуировки прибора и термопары установлены неправильно. В соответствии с конгруэнтным соотношением между температурой термопары и значением MV для различных типов градуировки термопар (таких как тип B, тип S, тип K, тип E), значение MV градуировки B является наименьшим при той же температуре, градуировка B — второй по величине, градация K больше, а градация E — самая большая, судя по этому принципу.

Сборка термопары

Сборка Термопара Диапазон температур и допуск

Монтажная термопара Распределительная коробка типа

Сборка термопары Название модели означает

Монтажная термопара Монтажная форма

Сборка термопары Инструкции по выбору

Вам необходимо предоставить:

Индексный номер термопары; градация; точность; монтаж и крепление; материал защитной гильзы; длина или длина вставки

Пример A: Термопара в сборе, тип K, класс I, резьбовая головка с фиксированным креплением, защитная трубка 1Cr18Ni9Ti, длина 450 мм, длина вставки 300 мм, WRN-231, Lx I = 450×300 мм, класс I.

1600C Высокотемпературный датчик температуры термопары — Высокотемпературная термопара

Высокотемпературный датчик температуры 1600C

Высокотемпературный датчик температуры 1600C Краткое описание

Высокотемпературный датчик температуры 1600C, используемый в качестве датчика для измерения температуры, обычно используется в сочетании с индикаторными приборами, записывающим измерителем и электронным компьютером.Высокотемпературный датчик температуры 1600C может напрямую измерять температуру жидкости, пара, газовой среды и твердой поверхности в диапазоне от 0 ℃ до 1600 ℃ во время различных производственных процессов. Кроме того, высокотемпературный датчик температуры 1600C имеет такие преимущества, как простая сборка, удобная замена, чувствительный элемент температуры пружинного типа, хорошая защита от вибрации, широкий диапазон измерения, высокая механическая прочность, хорошая устойчивость к давлению.

Датчик температуры высокотемпературного термостата 1600C Главный технический параметр
Диапазон измерения температуры и допуск

Примечание: «t» — абсолютное значение измеренной температуры термочувствительного элемента.

Материал и температура датчика температуры высокотемпературного термопары 1600C

Технические характеристики датчика температуры высокотемпературного термостата 1600C

Высокотемпературный датчик температуры 1600C Модель

Если продаваемый высокотемпературный датчик температуры 1600C соответствует вашим требованиям, добро пожаловать на покупку у нас.Как один из ведущих производителей и поставщиков в Китае, мы предложим вам дешевую цену и отличный сервис.

AT4516 16-канальный регистратор температуры Измеритель температуры для промышленности с интерфейсом RS232C и USB ЖК-дисплей Регистратор данных термопары От 200 ℃ до 1300 ℃ Термопара J / K / T / E / S / N / B

• Home
• AT4516 16-канальный регистратор температуры Измеритель для промышленности с интерфейсом RS232C и USB ЖК-дисплей Регистратор данных термопары От 200 ℃ до 1300 ℃ Термопара J / K / T / E / S / N / B

AT4516 16-канальный регистратор температуры Измеритель для промышленности с интерфейсом RS232C и USB ЖК-дисплей Регистратор данных термопары От -200 ℃ до 1300 ℃ Термопара J / K / T / E / S / N / B: Industrial & Scientific.AT4516 16-канальный регистратор температуры Измеритель температуры для промышленности с интерфейсом RS232C и USB ЖК-дисплей Регистратор данных с термопарой от -200 ℃ до 1300 ℃ Термопара J / K / T / E / S / N / B: Промышленные и научные. ★ Градация: термопара: J / K / T / E / S / N / B。 ★ Точность: 0,2% + 1 ° C。 ★ Диапазон: -200 ° C ~ 1300 ° C (зависит от градуировки)。 ★ Разрешение: 0,1 ° C RS232C и USB Slaver Интерфейс TFT True Color LCD Display。 ★ Каналы: 16 каналов; Доступно 128 каналов Скорость: Быстрая: 100 мс / канал Средняя: 500 мс / канал Низкая: 1 с / канал。 Введение: AT451 легко настраивается и перенастраивается с передней панели.AT451 имеет двунаправленную связь через RS-232C, что позволяет управлять с главного компьютера. AT451 предлагает легкую переносимость вместе со встроенным преобразователем сигнала Applent и универсальным модулем ввода по цене, соответствующей вашему бюджету. AT451 протестирован строгим стандартам ударов и вибрации. Прочное металлическое шасси AT431 эффективно защищает от электромагнитных помех, обеспечивая высокую точность измерений при сигналах низкого уровня. Аналоговая схема также изолирована от цифровой схемы.。 Характеристика: -Скорость сканирования: Быстрая / Средняя / Медленная。 -Компенсация холодного спая。 -TFT ЖК-дисплей True Color.。 -Интерфейс: RS232C и USB-подчиненный интерфейс。 -USB-дисковый интерфейс。 Применение: -Применяется к бытовому прибору, двигателям, нагревательному прибору, регулятору температуры, трансформатору, духовке, термозащитному устройству, источнику питания, освещению, электроэнергии, светодиодам и и т.д. Каналы: 1 канал; Доступно 8 каналов。 Скорость: Быстрая: 100 мс / канал Средняя: 500 мс / канал Низкая: 1 с / канал。 Коррекция: Исправление ошибок для каждого канала。 Компаратор: Высокий / низкий сигнал Индивидуальная настройка высокого / низкого значения для каждого канала。 Интерфейс: RS232C интерфейс Интерфейс U-диска Интерфейс связи USB。 Более мягкий: программа для сбора данных ATS45。 Холодный спай: Точность: 0.5ºC。 Другое: TFT-LCD, полноцветный ЖК-дисплей, функция проверки неисправности термопары。 Источник питания: Напряжение: 85–20 В переменного тока Частота: 50 Гц / 0 Гц Мощность: 10 ВА (без батареи)。 Размеры и вес: 21 мм (ширина) x88 мм ( Высота) x300 мм (Глубина) 3 кг。 Принадлежности: AT451: термопара K 1 группы。。。。

JavaScript отключен. Пожалуйста, разрешите просмотр всего сайта.

AT4516 16-канальный регистратор температуры для промышленности с интерфейсом RS232C и USB ЖК-дисплей Регистратор данных термопары от 200 ℃ до 1300 ℃ Термопара J / K / T / E / S / N / B

AT4516 16-канальный регистратор температуры для промышленности с RS232C и USB интерфейс ЖК-дисплей Регистратор данных термопары от 200 ℃ до 1300 ℃ термопара J / K / T / E / S / N / B, интерфейс ЖК-дисплей Регистратор данных термопары от 200 ℃ до 1300 ℃ термопара J / K / T / E / S / N / B AT4516 16-канальный регистратор температуры для промышленности с RS232C и USB, AT4516 16-канальный регистратор температуры для промышленности с RS232C и интерфейсом USB ЖК-дисплей Регистратор данных термопары от -200 ℃ до 1300 ℃ Термопара J / K / T / E / S / N / B: Промышленный и научный, Хороший магазин, хорошие товары Делают покупки легкими Современная мода высокого класса Лучшая цена и высочайшее качество.Регистратор данных Термопара от 200 ℃ до 1300 ℃ J / K / T / E / S / N / B AT4516 16-канальный регистратор температуры Измеритель температуры для промышленности с RS232C и USB-интерфейсом Термопара с ЖК-дисплеем.

AT4516 16-канальный регистратор температуры Измеритель для промышленности с интерфейсом RS232C и USB ЖК-дисплей Регистратор данных термопары От 200 ℃ до 1300 ℃ Термопара J / K / T / E / S / N / B

AT4516 16-канальный регистратор температуры для промышленности с интерфейсом RS232C и USB ЖК-дисплей Регистратор данных термопары От 200 ℃ до 1300 ℃ Термопара J / K / T / E / S / N / B

Мульти тестеры Регистратор температуры с термопарой, 24 канала Дисплей с термопарой J / K / T / E / S / N / B Многоканальный измеритель температуры AT4524, точно измеряет ток

• Home
• Мульти тестеры Регистратор температуры термопары 24 канала Дисплей термопары J / K / T / E / S / N / B Многоканальный измеритель температуры AT4524, точно измеряет ток

Мульти тестеры Регистратор температуры термопары 24 канала Дисплей термопары J / K / T / E / S / N / B Многоканальный измеритель температуры AT4524, точно измеряет ток: промышленный и научный.Купить Мульти тестеры Регистратор температуры термопары 24 канала Дисплей термопары Многоканальный измеритель температуры J / K / T / E / S / N / B AT4524, точно измеряет ток: измерители емкости — ✓ Возможна БЕСПЛАТНАЯ ДОСТАВКА при определенных покупках. AT4524 легко настроить и перенастроить с передней панели. AT4308 имеет двунаправленную связь через RS-232C, что позволяет управлять с главного компьютера. 。 AT4524 предлагает простую портативность, а также встроенную систему формирования сигнала Applent и универсальный входной модуль по цене, соответствующей вашему бюджету.。 AT4524 протестирован на соответствие строгим стандартам ударов и вибрации. Прочное металлическое шасси AT4508 эффективно защищает от электромагнитных помех, обеспечивая высокую точность измерений при сигналах низкого уровня. Аналоговая схема также изолирована от цифровой.。 Особенность。 ● Скорость сканирования: Быстрая / Средняя / Медленная。 ● ​​Компенсация холодного спая T ● ЖК-дисплей TFT True Color. ● Интерфейс: RS232C и интерфейс USB Slaver。 ● Интерфейс USB-диска。 Применение。 ● Применяется к бытовому прибору, двигателям, нагревательному прибору, регулятору температуры, трансформатору, духовке, термозащитному устройству, источнику питания, освещению, электроэнергии, светодиоду и так далее.。Технические характеристики。Тип градуированной термопары J / K / T / E / S / N / B / R。Точность 0,2% + ℃ Диапазон -200C ~ 300C (Зависит от градуировки) 。Разрешение 0. ℃。 Каналы 24 канала; Доступны 2 канала Быстрая скорость ： 00 мс / канал Средняя ： 500 мс / канал Низкая ： с / канал Коррекция Ошибка исправлена ​​для каждого канала Компаратор Высокий / низкий звуковой сигнал Индивидуальная настройка высокого / низкого значения для каждого канала Интерфейс RS232C Интерфейс U-диск интерфейс Интерфейс связи USB Программное обеспечение для сбора данных ATS45 Точность холодного спая 0,5 ℃ 。TFT-LCD Цветной ЖК-дисплей ， Функция проверки неисправности термопары Напряжение 5 В переменного тока ～ 260 В переменного тока Частота ： 50 Гц / 60 Гц Мощность ： 0 ВА 2 мм (ширина) x мм (Высота) x300 мм (Глубина) 3 кг AT4524: K термопара 24 группы (2 м / группа) Программное обеспечение для сбора данных ATS45。。。

JavaScript отключен.Пожалуйста, разрешите просмотр всего сайта.

Мульти тестеры Регистратор температуры термопары 24 канала Дисплей термопары J / K / T / E / S / N / B Многоканальный измеритель температуры AT4524, точно измеряет ток

Мульти тестеры Регистратор температуры термопары 24 канала Дисплей термопары J / K / T / E / S / N / B Многоканальный измеритель температуры AT4524, точно измеряет ток, Измеритель AT4524, точно измеряет ток Мульти тестеры Регистратор температуры термопары 24 канала Дисплей термопары J / K / T / E / S / N / B Многоканальный датчик температуры , Купить Многоканальный измеритель температуры с термопарой, 24 канала, дисплей с термопарой, Многоканальный измеритель температуры J / K / T / E / S / N / B AT4524, точно измеряет ток: измерители емкости — ✓ БЕСПЛАТНАЯ ДОСТАВКА возможна при соответствующих покупках, покупки в Интернете из любого места Исследования и покупки в Интернете Гарантированное удовлетворение Быстрая доставка, закажите сегодня Воспользуйтесь скидками и бесплатной доставкой! Мульти тестеры Регистратор температуры термопары 24 канала Дисплей термопары J / K / T / E / S / N / B Многоканальный измеритель температуры AT4524, точно измеряет ток.

Мульти тестеры Регистратор температуры термопары 24 канала Дисплей термопары J / K / T / E / S / N / B Многоканальный измеритель температуры AT4524, точно измеряет ток

Мульти тестеры Регистратор температуры термопары 24 канала Дисплей термопары J / K / T / E / S / N / B Многоканальный измеритель температуры AT4524, точно измеряет ток

(тепловое сопротивление) с датчиком температуры — Термопара (тепловое сопротивление) с датчиком температуры

Термопара типа (термическое сопротивление) с преобразователем температуры

Illustrate: Обычно он связан с измерителем дисплея, измерителем записи, компьютером и т. Д.для прямого измерения температуры жидкости, пара, газа и твердой поверхности в диапазоне от -200 до 1300 с взрывчатыми веществами, такими как углеводороды, на месте добычи, с выходной мощностью 420 мА.

Взрывозащищенная термопара (термостойкость) с датчиком температуры

Заявка

Обычно это связано с измерителем дисплея, измерителем записи, компьютером и т. Д.для прямого измерения температуры жидкости, пара, газа и твердой поверхности в диапазоне от -200 до 1300 с взрывчатыми веществами, такими как углеводороды, на месте добычи, с выходной мощностью 420 мА.

Характеристики
1. двухпроводная система на выходе 420 мА, хорошая защита от помех
2. Запасная стоимость на установку компенсационного провода и датчика температуры
3.Широкий диапазон измерения
4. автоматическая компенсация на холодном конце, схема нелинейного выпрямления

Теория работы
Изменение пироэлектрического потенциала, проверяемое с помощью термопары (тепловое сопротивление), приводит к сигналу дисбаланса через электрический мост датчика температуры.После усиления сигнал преобразуется в сигнал постоянного тока 420 мА и передается на рабочий счетчик, после чего рабочий счетчик показывает соответствующее значение температуры.

Основные технические параметры
Представительский стандарт
IEC584
IEC751
JB / T7391-1994

Диапазон измерения и допуск
Термическое сопротивление

LastБез Nextс прямым соединителем трубки